Sabemos que las tensiones en nuestro circuito serie RLC no están en fase. La tensión en el resistor esta en fase con la corriente. La tensión en el inductor esta adelantada 90º con respecto a la corriente y la tensión en el capacitor esta atrasada 90º.
Como 90º mas 90º suman 180º concluimos que las tensiones en el capacitor y en el inductor se restan. Hasta allí todo está claro, pero seguramente existirá una frecuencia donde las tensiones sobre estos dos componentes serán iguales o lo que es lo mismo que las reactancias capacitiva e inductiva lo son, dando lugar a un efecto llamado de resonancia.
En la resonancia el circuito R L C serie tiene su mínima resistencia a la CA; a esta propiedad del circuito se la llama impedancia y se la representa con la letra Z. Si el circuito tiene resistencia, a la frecuencia de resonancia las reactancia capacitiva e inductiva se anulan y Z = R. Si el circuito no tiene resistencia (R=0) teóricamente la Z seria nula. Por supuesto que este es un caso hipotético porque tanto el capacitor como el inductor tienen perdidas que se representan por un resistor en serie con el inductor (representa la resistencia del alambre) y un resistor en paralelo con el capacitor (representa las fugas del dieléctrico).
En la práctica el capacitor está muy cerca de ser un componente ideal y por lo tanto la resistencia en paralelo es tan alta que se desprecia y solo se deja la resistencia en serie con el inductor que tiene valores considerables.
En la lección 7 presentamos el circuito de nuestro transmisor o generador de radio de AM. Alli indicamos que cuando se asocian un capacitor y un inductor se producen oscilaciones entretenidas cada ves que el circuito es excitado con el flanco de una onda cuadrada. Esas oscilaciones tienen una frecuencia muy bien determinada por una formula que lleva el nombre del científico que estudió el fenómeno de la resonancia eléctrica y que se llamaba Thomson. En la lección 7 usamos la fórmula de Thomson sin explicar como hizo para obtenerla; en esta vamos a deducirla.